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节点应力和单元应力，那个更准确些？
有限元分析的积分点应力是准确的，节点应力和单元应力是怎么得到的？那个更准确？
（1）单元的节点力是指的单元在节点位置的内力，是这个单元在节点位置受到的其他单元（与这个节点相连）对这个单元的作用力和外力之和，对于这个单元而言也等于单元本身在节点位置受到的外荷载；
（2）单元节点上的外荷载，是外力，这个节点可能是多个单元的节点，上面（1）中所有单元在的节点力的合力是同这个外荷载平衡的；
（3）单元的应力是力学的概念，单位面积的力，通过对单元应力的积分可以得到单元的节点力。如果是均匀受拉的杆单元，单元力＝应力*单元横截面积。
举个例子，如有2个单元（单元编号是1和2）共用同一个节点（1）
节点（1）上作用一个20N的竖向力，这个力就是节点的外荷载。
如果根据分析，单元1受到12N竖向力,单元2受到是8N竖向力,这2个力就是单元的节点力。当然如果有方向，这2个力需要进行矢量相加等于外荷载。如果单元1的面积是10平方毫米，单元2是4平方毫米，那么单元1的应力是12/10=1.2Mpa,单元2的应力=8/4=2MPa.
这是杆系有限元的概念，如果是实体单元那么应力计算要通过形函数和本构关系进行。
节点力一般就可以了,如果用2次单元的话,结果还是比较可以接受的.个人感觉和单元类型有很大关系.
积分点值得到节点值，利用位移函数得到单元内各个位置的值，所以，最准确是积分点值，然后是节点，最后是单元。
我以前也一直困惑于这个问题，学习了
lz可以参考5楼。
这也不明白这个问题，学习了
举个例子，如有2个单元（单元编号是1和2）共用同一个节点（1）
节点（1）上作用一个20N的竖向力，这个力就 ...
谢谢，说的很根本，方便理解
积分点值得到节点值，利用位移函数得到单元内各个位置的值，所以，最准确是积分点值，然后是节点，最后是单 ...
这正是我想要的回答，谢谢[转载]abaqus中最大主应力
最大主应力：maximum principal
shear stress
theory&&又称“第三强度理论”。认为材料在复杂应力状态下的最大剪应力达到在简单拉伸或压缩屈服的最大剪应力时，材料就发生破坏。
以平面问题为例，一个小正方形可以在四个边上受力，每个边上可以有一个垂直力和平行与该边的力，垂直力叫正应力，平行力叫剪应力，因为这个小正方形四边受力，如果要保持平衡（静止），那么这四边，共8个力就要满足一定的关系。
如果这个8个力都知道了，想要知道小正方形内部哪一点的力最大，并且这个力延什么方向，可以通过数学求解出来。得出的那个最大的力，叫主应力，那个方向就叫应力主向。这个概念很重要，因为做结构设计时，有时是以主应力为设计指标。所以一定要知道这个主应力是如何求出来的；
材料的强度理论：　
材料在复杂的应力状态下，其强度不可能都通过实验测定，因此需要对材料发生强度破坏(失效)的力学因素作出假说，以便利用材料在简单应力状态（拉伸、压缩）或少数复杂的应力状态下的强度，推断同一材料在各种复杂的应力状态下的强度。
这种假说和由此建立的失效准则称为材料的强度理论或力学强度理论，后者用以强调这类理论是以宏观的力学因素为依据，有别于从研究微观物质构造建立的物理强度理论。材料的强度破坏分为脆性断裂和塑性流动两种形式。一些基本的强度理论只适用于某一形式的强度破坏。
　最大拉应力理论 （第一强度理论）　认为在任何应力状态下材料脆断是由于三个主应力
σ1、σ2、σ3中最大的拉伸主应力σ1达到该材料的极限值所致；相应的强度条件则为σ1≤〔σ〕，〔σ〕为材料的容许应力。
　最大伸长线应变理论
（第二强度理论）　以三个主应变中最大的伸长线应变ε1达到该材料的极限值作为判别脆断的准则；相应的强度条件为[σ1-v(σ2+σ3)]≤〔σ〕，v为泊松比。这个理论虽然从形式上看似较第一强度理论完善，但与实验结果不甚符合，如今已较少使用。&
&&最大剪应力理论
(第三强度理论)　认为材料发生塑性流动(包括剪断)是由于最大剪应力τ＝(σ1-σ3)/2达到该材料的极限值所致；相应的强度条件为(σ1-σ3)≤〔σ〕。这个理论由于忽略中间主应力
σ2的影响所导致的误差，对于钢材，根据二向应力状态下的强度试验数据，最大为10％，且偏于安全。此理论不能应用于拉、压流动极限不相等的材料。
　形状改变比能理论
（通常称第四强度理论）　此理论认为形状改变比能是引起材料流动破坏的主要因素。亦即不论材料在什么复杂应力状态下，当形状比能达到某一极限时，材料就发生流动破坏。相应的强度条件则为
sqr{[(σ1-σ2)^2+(σ2-σ3)^2+(σ3-σ1)^2]/2}
此强度条件亦可从八面体上剪应力达极限值的观点或从统计平均剪应力达极限值的观点或从统计平均剪应力达极限值的观点得出。此理论亦只能用于拉、压流动极限相等的材料。&
&&&&&莫尔强度理论
　可用于拉、压强度不相等的材料，是一个直接以材料的破坏试验结果为依据而建立的带一定经验性的理论。按照此理论，首先应根据某些应力状态下材料发生强度破坏时的最大主应力σ1和最小主应力σ3
绘出各该应力状态下的极限应力圆(忽略中间主应力σ2)。然后作出一组极限应力圆的包络线(图1)。而任何应力状态下材料发生强度破坏的准则为表示该应力状态的应力圆(根据σ1、σ3)与极限包络线相切。作为近似，极限包络线可用切于单向拉伸和单向压缩极限应力圆的直线代替，即简化极限包络线。这样,上述破坏准则便可利用几何关系（图2）以简单的公式表示，而相应的强度条件为，式中〔σ1〕、〔σa〕为材料在单向拉伸和压缩时的容许拉应力和压应力。此理论也由于忽略σ2的影响而有一定误差。
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