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展开全部如果两板的电荷密度相同 板外无电场如果电荷密度不同 板外有（匀强）电场每块板的电场强度大小等于面电荷密度除以2倍的自由空间电容率ε0 即E=ρ/2ε0板间电场=两板电场相加 版外电场=两板电场相减已赞过已踩过你对这个回答的评价是？评论
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1.用环流定理，设想在平板两侧外附近垂直板作俩等长短线，这俩线平行于电场，使其余线路全部垂直于电场，形成一个回路。便可证明板外两侧电场强度大小相等。其余线路并不好作，因为板可看作无穷大，但也可认为板边缘在无穷大处。因此两边也是在无穷远处形成回路。2.唯一性定理。系统处于静电平衡状态后，板两边电势应相等（不相等就仍会有电荷移动），可以作出假设，令两板外的电场强度大小相等，并能据此求出板内零场强平面的位置以及板内两边的电场强度大小。在板内，零场强面的位置不在板中央，而且板内两侧边缘的电场强度大小也不相等，而板外相等。这都与板外介质的相对介电常数（默认不同）相关。可以证明此解符合唯一性定理所有要求。可以看到虽然板内零场平面两侧自由电荷数量不同，但由于极化使得两侧总电荷数量相同。这个问题我当初在电磁学教材的课后习题上见到后来推导得出了相同结果。对于两侧外电场强度大小相等十分难以理解，一是平板无穷大与环路定理两边回路合并于无穷远的思路过于抽象。这个思路来源于对于导体部分浸入电介质的模型，只要表面形状对称，电场强度大小也相同。比如某带电导体球有一半浸入电介质，两边的电场强度大小仍相等。这个也可以用环路定理证明，而且环路也很好作出。同样的思路可以作出椭球模型的环路，平板模型的环路（在板端处稍微拐个弯垂直于电场就行）。记住环路一定要对称于导体对称面。如果导体形状不对称就不能这么做，因为电场线分布不同就无法做出以上回路，这也是不规则导体表面电场强度大小不同的原因。二是那时候还不了解唯一性定理，如果理解了唯一性定理那么这个证明就变得很简单了。这是电动力学的内容，可以参阅教材。一个不严谨但便于理解的思路：如果板厚度可以忽略不计，可以把板等效成一个金属导体模型，而零场平面就能看成导体内部，左右两侧自由电荷分布与两侧外相对介电常量成正比以保持板外电场强度大小相等。这样也能很简单的根据两侧电荷分布之比求得板内零场强平面的位置。}